ВВЕДЕНИЕВ последние годы с появлением многоспутниковых систем появилась возможность подробного исследования МГД-колебаний, генерируемых и распространяющихся в магнитосфере Земли [Foullon et al., 2008; Agapitov, Cheremnykh, 2013]. Это, в свою очередь, требует более глубокого теоретического изучения таких колебаний. В неоднородной магнитосферной плазме различные ветви МГД-колебаний взаимодействуют между собой, порождая сложную картину волновых полей.УНЧ-колебания в геомагнитном хвосте имеют свои особенности. Наличие здесь токового и плазменного слоев накладывает свой отпечаток на структуру и спектры альфвеновских волн [Pilipenko, 1990; Rankin et al., 2000; Keiling, 2009]. Во время геомагнитных суббурь происходит разрыв токового слоя, что порождает импульс быстрых магнитозвуковых (БМЗ) волн, который на резонансных магнитных оболочках трансформируется в альфвеновские волны [Allan, Wright, 1998]. Генерируемая в таком процессе альфвеновская волна выглядит как импульс продольных токов и по своим проявлениям не отличается от процесса магнитного пересоединения [Lee, Lysak, 1999; Lysak et al., 2009].Медленные магнитозвуковые (ММЗ) волны, как и альфвеновские, распространяются почти вдоль силовых линий геомагнитного поля. На тех магнит-ных оболочках, которые пересекают токовый слой геомагнитного хвоста, эти волны могут взаимодействовать между собой [Ohtani et al., 1989]. При наличии кривизны магнитных силовых линий и направленного наружу градиента давления фоновой плазмы такие сцепленные колебания могут становиться неустойчивыми [Liu, 1997; Cheremnykh, Parnowski, 2006; Mazur et al., 2013]. Предполагают, что такая неустойчивость (баллонная) может приводить к пересоединению магнитных силовых линий на начальной стадии геомагнитных суббурь [Cheng, 2004; Saito et al., 2008].Геомагнитный хвост может служить волноводом для быстрых магнитозвуковых волн [Mann et al., 1999, Мазур и др., 2010]. Собственные моды в таком волноводе могут возбуждаться неустойчивостью сдвигового течения плазмы на магнитопаузе [McKenzie, 1970]. Условия развития неустойчивости Кельвина-Гельмгольца за счет сдвига скорости плазмы в области плазменной мантии достигаются редко. Однако здесь могут возникать неустойчивые колебания, связанные с резонансной неустойчивостью потока плазмы (resonant flow instability, RFI) [Hasegawa et al., 2006]. Эти колебания развиваются в пограничном плазменном слое при достаточно сильных вариациях в нем альфвеновской скорости и скорости звука [Erdelyi, Taroyan, 2003].БМЗ-волны, проникающие из солнечного ветра в магнитосферу, возбуждают в пограничном слое магнитопаузы резонансные альфвеновские и ММЗ-волны. Из-за высокой диссипативности ММЗ-волн происходит эффективная передача энергии и импульса ионам фоновой плазмы на резонансных оболочках. В результате этого в областях магнитосферы, прилегающих к магнитопаузе, могут сформироваться ячейки с обратной конвекцией плазмы [Leonovich, Kozlov, 2013a]. Отметим также недавно обнаруженные изгибные колебания токового слоя геомагнитного хвоста [Zhang et al., 2002]. Они не похожи на известные типы МГД-колебаний и требуют специального изучения.